和簡單的非金屬液體有許多共同點，20世紀60年代以來對它研究較多。但人們對它的結構細節仍不清楚。熔融金屬的X射線或中子散射可得其徑向分布函數g(r)，它在平均意義上描述熔體結構。當r<σ(σ為原子有效直徑,圖1)，g(r)=0，說明原子似硬球，不能互相貫穿，r大于2～3nm時，原子完全無規排列,g(r)→1。原子周圍最近鄰的原子數叫配位數Z，其中ρ0是熔體粒子數密度。絕大多數金屬熔化時體積約增大5%，原子序數Z減小，金屬鍵不變。少數“反常金屬”（如Ga、Ge、Bi、Sb等）熔化時體積約收縮5%，Z增加，共價鍵部分地變為金屬鍵。各種金屬熔化后結構趨于相近，Z在9～12左右。熔體的Z和r1隨溫度上升而稍改變，但g(r)基本特點不變。

液態金屬可看作由正離子流體和自由電子氣組成的混合物。自由電子受到“贗原子”（它由正離子和起屏蔽作用的自由電子云組成）的很弱的勢作用。兩個正離子間，除了直接的靜電排斥勢外，還有一種間接的通過自由電子氣而相互作用的勢，上述兩種勢的疊加稱為原子-原子的有效勢φ(r)。理論分析指出：φ(r)在長程內有振蕩（圖2）。人們已建立聯系φ(r)和g(r)的積分方程，可以從φ(r)求解g(r)，或從g(r)求期φ(r)。用“硬球模型”可很好地闡明流動金屬的結構和某些熱力學性質。倘若取φ(r)為“硬球勢”，并配以合適的硬球直徑，同樣能得到與實驗一致的g(r)。通過傅里葉變換由衍射強度求得的g(r)總有一定誤差，人們至今不能肯定或否定熔體φ(r)振蕩的存在。